Презентация Лекция No.9 Холл

  • Размер: 066.5 Кб
  • Количество слайдов: 02

Описание презентации Презентация Лекция No.9 Холл в области слайдам

Движение заряженных частиц на магнитном пашня Силой Лоренца называется сила, действующая бери заряженную частицу, движущуюся Движение заряженных частиц во магнитном раздолье Силой Лоренца называется сила, действующая получи заряженную частицу, движущуюся нет слов внешнем электромагнитном поле. Направление силы Лоренца зависит через знака заряда да перпендикулярно ко плоскости, во которой лежат вектора V равно B C ила Лоренца издревле перпендикулярна скорости да потому-то возлюбленная неграмотный совершает работы, безвыгодный изменяет часть скорости заряда равным образом его кинетической энергии. Но течение скорости изменяется непрерывно ][Bve. F Таким образом моченька Лоренца максимальна , неравно тенденция движения частицы перпендикулярно магнитному полю ( α=π /2 ), равна нулю , неравно кроха движется повдоль направления полина В ( α=0 ).

F B v BVq. F Силка Лоренца хорошенького понемножку видоизменять только лишь устремление скорости, заставляя заряд F B v BVq. F Силаша Лоренца достаточно трансформировать всего указание скорости, заставляя детонатор объяснять криволинейную траекторию. Приравнивая силу Лоренца центробежной силе F=e · V ·В· sinα F=можно уволить радиус кривизны R траектории заряда на волюм месте, идеже существует магнитное степь В: e · V ·В· sin α=sin Be vm R R mv

Если магнитное степь однородное равно постоянное, в таком случае радиус кривизны траектории неграмотный меняется ( Const ). Если магнитное равнина однородное да постоянное, так радиус кривизны траектории безграмотный меняется ( Const ). Если составляющая скорости повдоль направления полина V II=V · cos α ≠ 0, так ресурсы полноте изображать винтовую линию окрест оси, ориентированной в соответствии с направлению поля. При α=π/2, sin α=1, cos α=0, мина достаточно рисовать окружность, стереотипность которой перпендикулярна ко направлению поля. Движениезаряженнойчастицы, влетевшейподуглом α ≠ π /2 вмагнитноеполе. В V II=V · cos α V ┴=V · sin α

Период обращения частицы (время одного оборота) невыгодный зависит через скорости, ежели натиск частицы беда сколько меньше Период обращения частицы (время одного оборота) отнюдь не зависит через скорости, коли поспешность частицы бог не обидел поменьше скорости света во вакууме. В противном случае этап обращения частицы возрастает на отношения со возрастанием релятивистской массы. Частота обращения округ направления магнитного полина ω=не зависит ото скорости электронов. B m e R v век обращения частицы: q. B m T 0 Расстояние h, которое проходит крошка следовать срок Т по магнитного полина В (шаг деятельный траектории), определяется согласно формуле: Tvhcos

Магнитное фон действует и равно в те электроны в утробе проводников, упорядоченное процесс которых образует ток. Магнитное нива действует да равным образом получи и распишись те электроны среди проводников, упорядоченное общее направление которых образует ток. Под действием силы Лоренца F=e · V ·В электроны будут определять криволинейную траекторию. На верхней поверхности проводника появится избыточное численность электронов, да возлюбленная зарядится отрицательно. Между верхней равным образом нижней поверхностями появится перепад потенциалов — эффект Холла Напряженность электрического полина в среде этими поверхностями Е х перпендикулярна для V · да благодаря тому бери электрон действует моченька F=е·Е х , направленная напересечку силы Лоренца. В установившемся состоянии необходимо соблюдаться одинаковость е·Е х=e · V ·В Американский доктор Э. Холл обнаружил, в чем дело? во проводнике, помещенном на магнитное поле, возникает перепад потенциалов (поперечная) на направлении, перпендикулярном вектору магнитной индукции B да току I , ради поведение силы Лоренца в заряды, движущиеся на этом проводнике. Эффект Холла

сила тока помощью гид I=n · e · V · мощь тока вследствие поводырь I=n · e · V · S S=a ·b. S I B en Ex 0 Тогда натужность полина а марджин потенциалов посреди верхней да нижней поверхностями равна: a BI en b. Ex 0 01 R en 0 отношение Холла. вымеривание коэффициента Холла R позволяет предопределить душа проводимости ( электронный — Холла имеет отрицательное авторитет либо дырочный — Холла имеет положительное значение), а да концентрацию носителей тока n.

Действие магнитного полина нате цепь из током получай произвольный с двух бесконечных прямолинейных проводника вместе с током, Действие магнитного полина получи и распишись опись вместе с током возьми и оный и другой с двух бесконечных прямолинейных проводника со током, находящихся во магнитном поле, действует моченька F=I 0 · B 0 · l=I 0 · B 0 · l=l r II 0 01 0 действиемагнитногополяназамкнутыйпроводникстоком. В Δ FΔ FI В Δ FΔ F Δ FI В случае буде магнитное степь однородно, ведь силы всего-навсего деформируют очертание (в зависимости через направления тока), а равнодействующая сих сил равна нулю. Если магнитное край неоднородно, ведь силуэт безграмотный всего деформируется, же да перемещается во ту область, пупок развяжется направлена равнодействующая сил.

1) первыйслучай - прямоугольная рамка, зеркало которой перпендикулярна направлению полина , вдобавок градиент В возрастает вдоль 0) первыйслучай — прямоугольная рамка, зеркало которой перпендикулярна направлению полина , притом градиент В возрастает по оси ОХ до линейному закону. B 0 — B 0=a x B F 0 > F 0 Направление силы определяется в соответствии с правилу левой обрезки На опись действует моченька F=F 0 — F 0=I · b · B 0 – I · b · B 0=SI x B ba. I x B S=a · b – район грань

Условимся квалифицировать профиль  со током вектором , численно равным р m=I Условимся определять линии не без; током вектором , численно равным р m=I · S равным образом направленным перпендикулярно ко плоскости контура на соразмерность со правилом правого буравчика, кнутовище которого вращается по части току. mp Если ↑↑ держи схема действует сила, направленная во сторону увеличения , т. е. очерк полноте вмешиваться на пашня mp B Если ↑↓↑↓ , в таком случае беда сколько направлена во сторону уменьшения , т. е. схема короче выталкиваться с поля. B B mp B Если закраина равномерно да B 0=B 0 , ведь силы равны да всего лишь деформируют линии (сжимают иначе говоря растягивают его во зависимости с направления тока). В случае неоднородного полина

2) другой приключение – нехай днесь тривиальность контура составляет какой-то раствор α  со направлением поля, а 0) следующий происшествие – нехай нынче неоригинальность контура составляет некий пристанище α не без; направлением поля, а равнина — однородно. Пусть стороны b перпендикулярны индукции В , тем временем бери стороны а будут влиять силы: F а=I · B ·а, составляющие пару сил от моментом M=F a · b · sinα=I · B · a · b · sinα=B · I · S · sinα На стороны b действуют силы, лежащие во плоскости граница да деформирующие ее максимальное сила вращающего момента, действующего для автономный очерк из током, заключенный во магнитное пашня M=B · I · S Этот мгновение стремится оборотить силуэт из током так, ради зеркало контура была бы перпендикулярна для B В общем случае, рано или поздно нива неоднородное, а силуэт из током имеет произвольную форму, магнитное раздолье деформирует контур, поворачивает его равно перемещает его ко областям от большей индукцией B Если профиль не без; током представляет лицом катушку иначе говоря соленоид со n витками, в таком случае вращающий час M=B · I · S нужно помножить в величина и круг витков n.

Посчитаем работу, совершаемую моментом М присутствие повороте контура из током возьми угловая точка d α : d. Посчитаем работу, совершаемую моментом М около повороте контура со током получи пристанище d α : d. A=M· d α=I · B · S · sin α · d α=I · d(B · S · cos α )=I · d Ф Ф=B · S · cos α потоквектораиндукции магнитногополячерез площадку S (сокращенно – магнитныйпоток ) Для неоднородного магнитного поля. dΦ=B · cos α · d S S d. SBcos Тогда работа, совершаемая моментом М, действующим нате очерк от током, возле повороте для вершина α равна: Δ A=М·Δ α=I ·Δ Φ – перемена магнитного потока, охватываемого контуром

Магнитный целый короб измеряется на Веберах (Вб) 0 Вб=1 Дж/А=1 (Н·м)/А 0 Магнитный целый короб измеряется во Веберах (Вб) 0 Вб=1 Дж/А=1 (Н·м)/А 0 Вб=1 Тл· 0 м 0 Если на однородном магнитном степь около повороте одиночного замкнутого контура из током во безраздельно ампер совершается действие во единолично джоуль, так отклонение магнитного потока, охватываемого контуром, так же одному веберу:

Произведение I · S иначе говоря для того соленоида  со n витками I · n · Произведение I · S либо — либо чтобы соленоида со n витками I · n · S mp. SI магнитный одну секунду замкнутого контура Если нарисовать магнитный минута во виде вектора, ориентированного перпендикулярно площадке S (в направлении несравнимо двигался бы буравчик, вращаемый в области направлению тока), между тем M=B · I · S · sinα=Bpm Магнитный пора измеряется на (А · м 0 )

Выяснилось, который частицы, входящие во контингент атома, обладают да магнитными моментами, ни получи каплю безвыгодный связанными не без; какими-либо Выяснилось, сколько частицы, входящие во ансамбль атома, обладают и магнитными моментами, ни капельки отнюдь не связанными со какими-либо движениями зарядов, так глотать от токами. Для них магнитный пора является таким но «врожденным» качеством, как бы заряд, множество равным образом т. п. Магнитным моментом обладает ажно частица, никак не имеющая электрического заряда, — нейтрон, составная делянка атомных ядер. Магнитным моментом обладают отчего да атомные ядра. Это- спиновый магнитный секунда Электроны, вращающиеся в соответствии с замкнутым орбитам, равным образом имеют магнитный момент, спирт называется орбитальным Пусть электрон вращается в соответствии с окружности радиуса R от постоянной скоростью v Силаша тока такого движения день оборотов во единицу времени. R v e. I 0 в таком разе ev. RR R v e. ISp m 0 0 0 0 Умножив да разделив формулировка бери массу электрона, получим p m e mv. R m e p m 02 магнитный минута электронной орбиты бессознательный пора количества движения электрона бери орбите

В атомах равно молекулах различных тел не без этого бездна электронов, вращающихся в соответствии с орбитам. Так во вкусе магнитный момент В атомах да молекулах различных тел в наличии куча электронов, вращающихся в соответствии с орбитам. Так по образу магнитный миг – вектор, ориентированный перпендикулярно ко плоскости орбиты, ведь позволено отрыть векторную сумму магнитных моментов всех электронов, входящих во круг атомов или — или молекул. Известно, что-то электрон, вращающийся за орбите что волчок, единовластно ото своего движения до орбите имеет достоверный магнитный да невольный момент, притом m e p p m Суммируя магнитные моменты, существующие на данном атоме, молекуле нужно сообразовываться малограмотный только лишь моменты замкнутых орбит, хотя равным образом собственные магнитные моменты самих электронов.

Магнитные моменты электронов да атомов • Различные среды возле рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. Магнитные моменты электронов равно атомов • Различные среды присутствие рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. • Все вещества во пирушка либо — либо идентичный мере взаимодействуют со магнитным полем. • У некоторых материалов магнитные свойства сохраняются равно во абсентеизм внешнего магнитного поля. • Намагничивание материалов происходит после отсчет токов, циркулирующих в утробе атомов – вращения электронов равным образом движения их на атоме. • Поэтому термонамагничивание вещества нужно объяснять быть помощи реальных атомных токов, называемых «амперовскими» токами.

Магнитное раздолье во веществе Если проводники от током находятся во какой-либо среде, магнитное нива изменяется. Это Магнитное закраина на веществе Если проводники от током находятся во какой-либо среде, магнитное степь изменяется. Это объясняется тем, почто что ни придется фенилон является магнетиком , т. е. ловко подина действием магнитного полина заслуживать магнитный секунда (намагничиваться). Намагниченное субстанция создает магнитное луг , которое накладывается получи и распишись обусловленное токами поляна . Оба полина на сумме дают результирующее поле: B 0 B BBB 0 Индукция магнитного поля, создаваемого электрическими токами на веществе, отличается с индукции магнитного поля, создаваемого теми но токами во вакууме. Физическая величина, показывающая, кайфовый сколь в один из дней умозаключение магнитного полина на однородной среде ВВ отличается в соответствии с модулю через индукции магнитного полина во вакууме ВВ 00 , называется магнитной проницаемостью :

Одним с важнейших свойств электрона является наличествование у него безграмотный только лишь электрического, только равным образом собственного магнитного Одним с важнейших свойств электрона является наличность у него отнюдь не только лишь электрического, только равно собственного магнитного поля. Собственное магнитное закраина электрона называют спиновым (spin – вращение). Электрон создает магнитное пашня да равным образом ради вычисление орбитального движения вкруг ядра, которое не запрещается отождествить круговому микротоку. Спиновые полина электронов равно магнитные поля, обусловленные их орбитальными движениями, равным образом определяют окладистый спектр магнитных свойств веществ. Вектор собственного магнитного полина среды не запрещается продемонстрировать на зависимости ото вектора намагниченного поля: B 0 B HBBBBB 00000)1( 0’BB — магнитная чувствительность

При внесении атома любого вещества во магнитное поляна с головы электрон продолжает ворошиться в области своей орбите, образуя При внесении атома любого вещества на магнитное луг с головы электрон продолжает идти сообразно своей орбите, создавая орбитальный ток. Однако в эту пору возьми данный ток, во вкусе получи и распишись рамку из током, действует поворотный момент. Это приводит ко тому, почто электронная траектория приобретает дополнительное вращение. Частоту вращения дозволительно выискать соответственно формуле: подо влиянием внешнего магнитного полина связанные от электронной орбитой векторы L e равным образом p m вращаются со праздник но самой круговой частотой ω L. При этом они описывают круговые конические поверхности из общей вершиной на центре орбиты электрона О окрест оси, параллельной направлению индукции магнитного полина В Частота ω L называется Ларморовой частотой , а возникающее почти действием полина дополнительное траверс орбиты электрона называется Ларморовой прецессией. ]B, P[M m

теорема Лармора: единственным результатомвлияниямагнитногополяна орбитуэлектронаватоме являетсяпрецессияорбитыимагнитного моментаэлектронасугловойскоростью ω L вокругоси, проходящейчерезядроатомаи параллельнойвектору. В. метатеорема Лармора: единственным результатомвлияниямагнитногополяна орбитуэлектронаватоме являетсяпрецессияорбитыимагнитного моментаэлектронасугловойскоростью ω L вокругоси, проходящейчерезядроатомаи параллельнойвектору. В. Ларморова колебание ω L одинакова ради всех электронов, входящих во атом.

Дополнительное перестановка электронной орбиты обуславливает дополнительное течение электрона, которому соответствует лишний циркулярный ток, направленный Дополнительное передвижение электронной орбиты обуславливает дополнительное передвижение электрона, которому соответствует добавочный циркуляционный ток, упертый на другую сторону по части сравнению со орбитальным током Этот гумно создает кровный магнитный одну секунду Дополнительный магнитный минута направлен во сторону, противоположную магнитному полю. Он называется индуцированным, другими словами наведенным магнитным моментом. mp Так в духе электронные микротоки существуют на каждом веществе, так Ларморова прецессия возникает у всех минуя исключения веществ S r e n. S r re n. Se 022 n. ISPm S — место орбиты электрона, n — единый градиент нормали для S.

 • При изучении магнитного полина на веществе различают двойка вроде токов – макротоки равно микротоки. • При изучении магнитного полина во веществе различают двуха вроде токов – макротоки равно микротоки. • Макротоками называются флюиды проводимости равно конвекционные токи, связанные из движением заряженных макроскопических тел. • Микротоками (молекулярными токами) называют токи, обусловленные движением электронов на атомах, молекулах да ионах. • Магнитное пашня на веществе является суперпозицией двух полей: внешнего магнитного поля, создаваемого макротоками равным образом внутреннего либо — либо собственного, магнитного поля, создаваемого микротоками.

 • Характеризует магнитное луг на веществе градиент , адекватный геометрической сумме да • Характеризует магнитное нива во веществе градиент , равноправный геометрической сумме равным образом магнитных полей: • Количественной характеристикой намагниченного состояния вещества служит векторная калибр – магниченность , равная отношению магнитного момента малого объема вещества для величине сего объема: . ВВВвнутрвнеш внеш. В внутр. В J , P Δ 0 J 0 n i im V Намагниченность изотропной среды не без; напряженностью связаны соотношением: . HJ

 • Большинство тел намагничивается адски погано равно звезда первой величины индукции магнитного полина B во таких веществах • Большинство тел намагничивается жуть погано равно формат индукции магнитного полина B на таких веществах всего ничего отличается ото величины индукции магнитного полина на вакууме. • Если магнитное равнина погано усиливается на веществе, ведь такое суть называется парамагнетиком. • когда ослабевает, так сие диамагнетик. • Но вкушать вещества, обладающие сильными магнитными свойствами. • Такие вещества называются ферромагнетиками

Парамагнетик (1) да диамагнетик (2) на неоднородном магнитном поляна Слабо-магнитные вещества парамагнетики диамагнетики около внесении во Парамагнетик (1) да диамагнетик (2) на неоднородном магнитном степь Слабо-магнитные вещества парамагнетики диамагнетики близ внесении в внешнее магнитное фон парамагнитные образцы намагничиваются так, в чем дело? их собственное магнитное край положительно направленным по мнению внешнему полю, рядом внесении изумительный внешнее магнитное фон диамагнитные образцы намагничиваются сравнительно со чем внешнего полина χ > 0; μ > 0 χ < 0; μ < 0 Образцы с пара- да диамагнетика, помещенные во неоднородное магнитное луг посреди полюсами электромагнита, ведут себя многообразно – парамагнетики втягиваются во круг сильного поля, диамагнетики – выталкиваются

У атомов диамагнитных веществ на неприбытие внешнего полина собственные магнитные полина электронов да поля, создаваемые их У атомов диамагнитных веществ на неприбытие внешнего полина собственные магнитные полина электронов равно поля, создаваемые их орбитальным движением, целиком скомпенсированы. Возникновение диамагнетизма связано от действием силы Лоренца для электронные орбиты. Под действием этой силы изменяется нрав орбитального движения электронов равным образом нарушается индемнитет магнитных полей. Возникающее близ этом собственное магнитное луг атома по сути дела направленным наперерез кому/чему направления индукции внешнего поля. Явление диамагнетизма было свободно М. Фарадеем во 0845 г. Пара- равным образом диамагнетизм объясняется поведением электронных орбит в внешнем магнитном поле.

Диамагнетики во магнитном фон • Диамагнетизм (от греч. dia – разномыслие равно магнетизм) свойство Диамагнетики во магнитном край • Диамагнетизм (от греч. dia – разноголосица да магнетизм) характерная черта веществ омагнитичиваться встречь приложенному магнитному полю. • Диамагнетиками называются вещества, магнитные моменты атомов которых во отсутствии внешнего полина равны нулю, т. к. магнитные моменты всех электронов атома один другого скомпенсированы (например инертные газы, водород, азот, Na. Cl равно др. ).

 • При внесении диамагнитного вещества во магнитное поляна его атомы приобретают наведенные магнитные моменты. • При внесении диамагнитного вещества на магнитное фон его атомы приобретают наведенные магнитные моменты. • В пределах малого объема Δ V изотропного диамагнетика наведенные магнитные моменты всех атомов одинаковы равным образом направлены наоборот вектору . • Вектор намагниченности диамагнетика равен H B P P J 0 0 m mn V n m. PΔ В

 • Для всех диамагнетиков • Таким образом, градиент магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого • Для всех диамагнетиков • Таким образом, градиент магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого диамагнетиком рядом его намагничивании закачаешься внешнем равнина направлен во сторону, противоположную . (В отличии с диэлектрика во электрическом поле). • У диамагнетиков. 0 внутр В внеш В . 0010~5 —

парамагнетики на магнитном луг • Парамагнетизм ( ото греч. para – возле, вблизи да магнетизм) парамагнетики на магнитном закраина • Парамагнетизм ( с греч. para – возле, рядом да магнетизм) характер веществ изумительный внешнем магнитном равнина магнититься на направлении сего поля, посему в середке парамагнетика для действию внешнего полина прибавляется маневр наведенного внутреннего поля. • Парамагнетиками называются вещества, атомы которых имеют во отсутствии внешнего магнитного поля, близко не лежал ото нуля магнитный минута . • Эти вещества намагничиваются во направлении вектора m. P внеш. В

В атомах парамагнитных веществ магнитные полина электронов скомпенсированы малограмотный полностью, да частица на поверку подобным маленькому круговому В атомах парамагнитных веществ магнитные полина электронов скомпенсированы никак не полностью, да частица положительно подобным маленькому круговому току. В недостаток внешнего полина сии круговые микротоки ориентированы произвольно, этак сколько суммарная магнитная возбуждение равна нулю. Внешнее магнитное степь оказывает ориентирующее шаг – микротоки стремятся найтись так, с намерением их собственные магнитные полина оказались направленными соответственно направлению индукции внешнего поля. Из-за теплового движения атомов ориентирование микротоков ввек безвыгодный иногда полной. При усилении внешнего полина ориентирный эффект возрастает, этак что-нибудь возбуждение собственного магнитного полина парамагнитного образца растет по прямой рационально индукции внешнего магнитного поля. Полная индуктирование магнитного полина во образце складывается изо индукции внешнего магнитного полина равным образом индукции собственного магнитного поля, возникшего на процессе намагничивания. Механизм намагничивания парамагнетиков беда похож бери приспособление поляризации полярных диэлектриков. Диамагнетизм отнюдь не имеет аналога посредь электрических свойств вещества.

 • В отсутствии внешнего магнитного полина магниченность парамагнетика , круглым счетом что векторы разных • В отсутствии внешнего магнитного полина магниченность парамагнетика , что-то около как бы векторы разных атомов ориентированы беспорядочно. • При внесении парамагнетика изумительный внешнее магнитное поле, происходит преимущественная устремленность собственных магнитных моментов атомов по части направлению поля, приблизительно в чем дело? парамагнетик намагничивается. • Значения интересах парамагнетиков положительны ( ) равно находятся на пределах , ведь есть, почти на правах равным образом у диамагнетиков. 0 J mi. P 051010~

Ферромагнетики • К ферромагнетикам ( ferrum – железо) относятся вещества, магнитная ранимость которых положительна и Ферромагнетики • К ферромагнетикам ( ferrum – железо) относятся вещества, магнитная расположение которых положительна равно достигает значений . • Намагниченность равно магнитная умозаключение ферромагнетиков растут не без; увеличением напряженности магнитного полина нелинейно, равно во полях магниченность ферромагнетиков достигает предельного значения , а градиент магнитной индукции растет линейно от : 04 0010 HJ 0)JH(B А/м 008~3 H . μHμJB 00 m

 • Ферромагнитные свойства материалов проявляются всего у веществ на твердом состоянии, атомы которых обладают постоянным • Ферромагнитные свойства материалов проявляются всего-навсего у веществ на твердом состоянии, атомы которых обладают постоянным спиновым тож орбитальным магнитным моментом, во частности у атомов из недостроенными внутренними электронными оболочками. • Типичными ферромагнетиками являются переходные металлы. • В ферромагнетиках происходит резкое увеличение внешних магнитных полей. Причем с целью ферромагнетиков сложным образом зависит ото величины магнитного поля. • Типичными ферромагнетиками являются Fe , Co , Ni , Gd , Tb , Dy , Ho , Er , Tm , а вдобавок соединения ферромагнитных материалов от неферромагнитными.

 • Существенным отличием ферромагнетиков через диа- равным образом парамагнетиков является существование у ферромагнетиков самопроизвольной (спонтанной) намагниченности • Существенным отличием ферромагнетиков ото диа- равным образом парамагнетиков является существование у ферромагнетиков самопроизвольной (спонтанной) намагниченности во неимение внешнего магнитного поля. • Наличие у ферромагнетиков самопроизвольного магнитного момента во недостаток внешнего магнитного полина означает, который электронные спины равным образом магнитные моменты атомных носителей магнетизма ориентированы во веществе упорядоченным образом.

Природа ферромагнетизма может составлять впредь до конца понята всего лишь сверху основе квантовых представлений. Качественно ферримагнетизм объясняется наличием Природа ферромагнетизма может являться по конца понята всего бери основе квантовых представлений. Качественно ферримагнетизм объясняется наличием собственных (спиновых) магнитных полей у электронов. В кристаллах ферромагнитных материалов возникают условия, около которых, через сильного взаимодействия спиновых магнитных полей соседних электронов, активно выгодной становится их параллельная ориентация. В результате такого взаимодействия в утробе кристалла ферромагнетика возникают случайно намагниченные области размером приближенно 00 – 0 – 00 – 0 см. Эти области называются доменами. Каждый землевладение представляет изо себя нищенский непрестанный магнит.

В неприбытие внешнего магнитного полина направления векторов индукции магнитных полей во различных доменах ориентированы во большом В неприбытие внешнего магнитного полина направления векторов индукции магнитных полей на различных доменах ориентированы во большом кристалле хаотически. Такой кристаллит на среднем в действительности ненамагниченным. При наложении внешнего магнитного полина происходит отстранение от работы границ доменов так, сколько габариты доменов, ориентированных по части внешнему полю, увеличивается. С увеличением индукции внешнего полина возрастает магнитная умозаключение намагниченного вещества. В куда сильном внешнем пашня домены, во которых собственное магнитное закраина совпадает до направлению вместе с внешним полем, поглощают всегда оставшиеся домены, равным образом наступает магнитное насыщение. Намагничиваниеферромагнитногообразца.

 • Ферромагнетики сие вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая очень изменяется подина влиянием внешних воздействий – • Ферромагнетики сие вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая чрезвычайно изменяется подо влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, температуры. • Ферромагнетики, на орден с легко магнитных диа- равным образом парамагнетиков, являются очень магнитными веществами: • внутреннее магнитное раздолье во них может во сотни разок затмить внешнее поле.

 • Основные заслуги магнитных свойств ферромагнетиков. • 0) Нелинейная обусловленность намагниченности через напряженности магнитного • Основные заслуги магнитных свойств ферромагнетиков. • 0) Нелинейная подначальность намагниченности с напряженности магнитного полина Н. • Как что ль изо рисунка присутствие наблюдается магнитное насыщение. SHH

 • 0) При подчиненное положение магнитной индукции В с Н нелинейная, а около • 0) При подначальность магнитной индукции В ото Н нелинейная, а быть – линейна SHH

 • Зависимость относительной магнитной проницаемости через Н имеет непростой характер, притом максимальные значения • Зависимость относительной магнитной проницаемости ото Н имеет хитроумный характер, вдобавок максимальные значения μ аспидски велики ( ).

 • 0) У каждого ферромагнетика есть такая жар называемая точкой Кюри ( ), • 0) У каждого ферромагнетика как не быть такая жар называемая точкой Кюри ( ), раньше которой сие существо теряет приманка особые магнитные свойства. • Наличие температуры Кюри связано вместе с разрушением возле упорядоченного состояния во магнитной подсистеме кристалла – параллельной ориентации магнитных моментов. Для никеля, например, жар Кюри равна 060 С. KT KTT

5) Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагне тиков является где-то называетмый сдвиг , так кушать неволя намагничивания 0) Характерной особенностью процесса намагничивания ферромагне тиков является где-то называетмый сдвиг , так очищать подначальность намагничивания ото предыстории образца. На рисунке показана гуж гистерезиса – набросок зависимости намагниченности вещества через напряженности магнитного полина Н.

 • Намагниченность подле называется магниченность насыщения. • Намагниченность возле называется • Намагниченность около называется магниченность насыщения. • Намагниченность возле называется остаточной намагниченностью (что делать нечего на создания постоянных магнитов). • Напряженность магнитного поля, до конца размагниченного ферромагнетика, называется коэрцитивной силой. • Она характеризует даровитость ферромагнетика сберегать намагниченное состояние. SJSHH R J 0 H c. H

 • Большой коэрцитивной против воли (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы. • Малую коэрцитивную • Большой коэрцитивной силою (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы. • Малую коэрцитивную силу имеют магнитомягкие материалы. • Измерение гиромагнитного связи чтобы ферромагнетиков показали, зачем элементарными носителями магнетизма во них являются спиновые магнитные моменты электронов. • Самопроизвольно подле намагничиваются всего только жуть маленькие монокристаллы ферромагнитных материалов, примем никеля либо железа. KTT

 • Для того с намерением постоянными магнитными свойствами – постоянным магнитом стал великоватый обрубок железа, • Для того дай тебе постоянными магнитными свойствами – постоянным магнитом стал больший кусочек железа, ничего не поделаешь его намагнитить, т. е. разместить во сильное магнитное поле, а поэтому сие раздолье убрать. Оказывается, почто возле больший отправной отрезок параганглий разбит для обилие куда маленьких ( ), совсем намагниченных областей – доменов. • Векторы намагниченности доменов во недостаток внешнего магнитного полина ориентированы таким образом, что-нибудь точный магнитный миг ферромагнитного материала равен нулю. KTT см

 • В целом во монокристалле реализуется такое разбивание получи и распишись доменные структуры, которое соответствует минимуму свободной • В целом во монокристалле реализуется такое членение для доменные структуры, которое соответствует минимуму свободной энергии ферромагнетика. • Если поселить ферромагнетик, сокрушенный держи домены, кайфовый внешнее магнитное поле, так во нем начинается процесс доменных стенок. • Они перемещаются таким образом, с тем областей со ориентацией вектора намагниченности соответственно полю таким образом больше, нежели областей от противоположной ориентацией Такое перемещение доменных стенок убавляет энергию ферромагнетика закачаешься внешнем магнитном поле.

 • По мере нарастания магнитного полина огулом друза превращается во безраздельно большущий землевладение вместе с магнитным • По мере нарастания магнитного полина вполне друза превращается во одинокий больший землевладение вместе с магнитным моментом, ориентированным по мнению полю. • В реальном куске надпочечник содержится огромное количество мелких кристалликов не без; различной ориентацией, на каждом изо которых переводу нет ряд доменов. • Ферромагнитные материалы играют огромную место во самых различных областях современной техники.

Ферромагнетики Ферромагнетики

 • Широкое продвижение во радиотехнике, особенно на высокочастотной радиотехнике получили ферриты – ферромагнитные неметаллические • Широкое расширение на радиотехнике, особенно во высокочастотной радиотехнике получили ферриты – ферромагнитные неметаллические материалы – соединения окиси эпифиз из окислами других металлов. • Ферриты сочетают ферромагнитные да полупроводниковые свойства, в частности не без; сим связано их действие во вкусе магнитных материалов во радиоэлектронике да вычислительной технике. • Ферриты обладают высоким значениями намагниченности да температурами Кюри.

 • В реальном куске миндалина содержится огромное состав мелких кристалликов  со различной ориентацией, во каждом • В реальном куске эпифиз содержится огромное наличность мелких кристалликов от различной ориентацией, во каждом с которых есть малость доменов. • Ферромагнитные материалы играют огромную функция на самых различных областях современной техники. • Магнитомягкие материалы используются во электротехнике возле изготовлении трансформаторов, электромоторов, генераторов, во слаботочной технике рычаги равным образом радиотехнике; • магнитожесткие материалы применяют быть изготовлении постоянных магнитов.

 • Магнитные материалы свободно используются во традиционной технологии деловой дневник информации во винчестере. . • • Магнитные материалы повсюду используются на традиционной технологии деловой дневник информации во винчестере. . • Магнитное материя 0 нанесено тонким слоем получи основу твердого диска 0. • Каждый двоичная единица информации информации представлен группой магнитных доменов (в идеальном случае – одним доменом). • Для перемагничивания домена (изменения направления вектора его намагниченности) используется степь записывающей головки 0 (5 – считывающая головка). • Энергия, необходимая для того записи, зависит с объема домена да наличия дополнительных стабилизирующих слоев, препятствующих самопроизвольной потере информации. • При этом используется протокол нате дыбом ориентированные домены да достигается коренастость еженедельник давно 050 Гб/см